真的可以任意穿越到过去未来吗?这几天看相对论,感觉理解不了他的理论我看 时间风暴 这本书，作者说可以穿越到未来，这已经在实验上得到了证明，只不过要想在人身上做实验还不能

真的可以任意穿越到过去未来吗?这几天看相对论,感觉理解不了他的理论
我看 时间风暴 这本书，作者说可以穿越到未来，这已经在实验上得到了证明，只不过要想在人身上做实验还不能

时间和速度关系上推算
时空穿越理论上是可行的,但是根本不能到过去,只能到未来!
按照爱因斯坦的理论,我们每个人每时每刻都在穿越时空
我说的这个时空不是我们平常所谓的60秒等于1分钟的时空
物体运动的速度越快,他本身的时间越慢!
非常难理解吧
只要有速度（事实上我们平时无时无刻自己都在运动,含体内分子运动啊,什么的）就会有时空穿越
会有人疑问,网为什么我自己感觉不到呢,那是因为你的速度和光速比微不足道,我们当然感觉不到了
为了通俗易懂,我这么比喻吧,注意看领会哦!
速度越快,时间越慢,对吧,假设理想状态下啊,
1949年.甲乙两兄弟,年龄都是10岁,双胞胎,同时
甲开始10000倍光速每秒运动
乙开始一个人2米每秒行走
50年后,1999年
两人再相见,大家猜猜哪个兄弟回到了未来?
答案是甲,
甲会显得很年轻,看起来才11岁左右
乙这时候看起来很老,年龄60岁
对于甲来说,他似乎刚过了一年或者一小会
对于乙来说,自己却过了实实在在的50年
有人会说那相对来说乙穿越了过去,大错特错,乙虽然也在运动,但是他的穿越未来几乎微不足道,根本就谈不上穿越未来,更谈不上穿越什么过去了,
穿越过去的想法本身就是荒谬的想法
当然爱因斯坦的相对论没有被证实,现实中也很难被证实,有的人会问难道真的就不能穿越过去么?
这个我不知道,可能有其他的理论证实穿越过去吧!科学无止境!
我说不能穿越过去是站在爱因斯坦的相对论理论的问题上讨论的,不要理解错了哦!

理解不了就对了。你要真理解了，就不会只关注这种问题了。
还有，楼上“甲乙”的说法很荒谬。这种东西别指望科普。有用的是物理和数学。

一楼的说法很有道理。
再补充一点，根据爱因斯坦质能方程，E=mc2，速度越快，质量越大，所以任何有质量的物体都不可能达到光速，只有像光一样的电磁波才能（即使是质量微乎其微的电子也只能接近光速）。所以，现实世界中不可能有达到/超越光速的有质量的物体，也就不可能穿越到未来。（看完《时间简史》之后的个人观点）...

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一楼的说法很有道理。
再补充一点，根据爱因斯坦质能方程，E=mc2，速度越快，质量越大，所以任何有质量的物体都不可能达到光速，只有像光一样的电磁波才能（即使是质量微乎其微的电子也只能接近光速）。所以，现实世界中不可能有达到/超越光速的有质量的物体，也就不可能穿越到未来。（看完《时间简史》之后的个人观点）

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爱因斯坦定义的时间是看到钟显示的数,这样超过光速运动,理论上可以看见钟以前发出的光,所以时间倒流.
爱因斯坦时间不是"公认"时间,也就不是科学时间.
论动体的电动力学
爱因斯坦
根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑
§1、同时性的定义
设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别...

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爱因斯坦定义的时间是看到钟显示的数,这样超过光速运动,理论上可以看见钟以前发出的光,所以时间倒流.
爱因斯坦时间不是"公认"时间,也就不是科学时间.
论动体的电动力学
爱因斯坦
根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑
§1、同时性的定义
设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫它“静系”。
如果一个质点相对于这个坐标系是静止的，那么它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧儿里得几何的方法来定出，并且能用笛卡儿坐标来表示。
如果我们要描述一个质点的运动，我们就以时间的函数来给出它的坐标值。现在我们必须记住，这样的数学描述，只有在我们十分清楚地懂得“时间”在这里指的是什么之后才有物理意义。我们应当考虑到：凡是时间在里面起作用的我们的一切判断，总是关于同时的事件的判断。比如我说，“那列火车7点钟到达这里”，这大概是说：“我的表的短针指到 7 同火车的到达是同时的事件。”
也许有人认为，用“我的表的短针的位置”来代替“时间”，也许就有可能克服由于定义“时间”而带来的一切困难。事实上，如果问题只是在于为这只表所在的地点来定义一种时间，那么这样一种定义就已经足够了；但是，如果问题是要把发生在不同地点的一系列事件在时间上联系起来，或者说——其结果依然一样——要定出那些在远离这只表的地点所发生的事件的时问，那么这徉的定义就不够 了。
当然，我们对于用如下的办法来测定事件的时间也许会成到满意，那就是让观察者同表一起处于坐标的原点上，而当每一个表明事件发生的光信号通过空虚空间到达观察者时，他就把当时的时针位置同光到达的时间对应起来。但是这种对应关系有一个缺点，正如我们从经验中所已知道的那样，它同这个带有表的观察者所在的位置有关。通过下面的考虑，我们得到一种此较切合实际得多的测定法。
如果在空间的A点放一只钟，那么对于贴近 A 处的事件的时间，A处的一个观察者能够由找出同这些事件同时出现的时针位置来加以测定，如果．又在空间的B点放一只钟——我们还要加一句，“这是一只同放在 A 处的那只完全一样的钟。” 那么，通过在 B 处的观察者，也能够求出贴近 B 处的事件的时间。但要是没有进一步的规定，就不可能把 A 处的事件同 B 处的事件在时间上进行比较；到此为止，我们只定义了“ A 时间”和“ B 时间”，但是并没有定义对于 A 和 B 是公共的“时间”。只有当我们通过定义，把光从 A 到 B 所需要的“时间”，规定为等于它从 B 到 A 所需要的“时间”，我们才能够定义 A 和 B 的公共“时间”。设在“A 时间”tA ，从 A 发出一道光线射向 B ，它在“ B 时间”, tB 。又从 B 被反射向 A ，而在“A时间”t`A回到A处。如果
tB-tA=t’A-t’B
那么这两只钟按照定义是同步的。
我们假定，这个同步性的定义是可以没有矛盾的，并且对于无论多少个点也都适用，于是下面两个关系是普遍有效的：
1 ．如果在 B 处的钟同在 A 处的钟同步，那么在 A 处的钟也就同B处的钟同步。
2 ．如果在 A 处的钟既同 B 处的钟，又同 C 处的钟同步的，那么， B 处同 C 处的两只钟也是相互同步的。
这样，我们借助于某些（假想的）物理经验，对于静止在不同地方的各只钟，规定了什么叫做它们是同步的，从而显然也就获得了“同时”和“时间”的定义。一个事件的“时间”，就是在这事件发生地点静止的一只钟同该事件同时的一种指示，而这只钟是同某一只特定的静止的钟同步的，而且对于一切的时间测定，也都是同这只特定的钟同步的。
根据经验，我们还把下列量值
2|AB|/(t’A-tA)=c
当作一个普适常数（光在空虚空间中的速度）。
要点是，我们用静止在静止坐标系中的钟来定义时间，由于它从属于静止的坐标系，我们把这样定义的时间叫做“静系时间”。

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